一、“倍周期”模式。
当电压较小，临近于维持放电的阀值时，放电电流展现出流光类型。此时放电并不是稳定的，电流曲线展现出“混沌”现象，如图(b)所示。在一些指定的电压下，能够获得倍周期稳定的放电电流曲线。图(a)展示的是2倍周期电流曲线，根据不一样的放电条件，我们也曾记录到过3、4、6倍周期电流曲线。
当电压较小，临近于维持放电的阀值时，放电电流展现出流光类型。此时放电并不是稳定的，电流曲线展现出“混沌”现象，如图(b)所示。在一些指定的电压下，能够获得倍周期稳定的放电电流曲线。图(a)展示的是2倍周期电流曲线，根据不一样的放电条件，我们也曾记录到过3、4、6倍周期电流曲线。
二、“混沌”模式。如前所述，在大部分具体情况下放电并不是稳定的，即各个周期的电流有大有小，放电造成不和谐的噪声，等离子体羽流飘忽不定。而当电压较小时这样的不稳定更为凸出，图(b)是个典型的例子：放电电流峰的大小在各个周期内是不一样的，有时候甚至于缺失。
三、“流光-辉光过渡”模式。当电压更进一步增加后，会出现一种由流光触发继而形成辉光的“过渡型”放电模式。通常在一定的电压范围之内，放电非常稳定，典型的电流-电压曲线如图(c)所示，其中的插图能够更清楚地显示电流模式由流光向辉光放电的过渡。在这样的模式下，我们获得了zui长的等离子体羽流，须要强调的是，在上述电压窗口范围之内，电压的细微变化会促使射流长度造成数毫米的改变。
四、“非对称辉光”模式。如图(d)所示，这时候电流曲线前导的流光尖峰基本上消失，而正半周的辉光放电电流峰值及其正、负半周的电流峰值之差达到zui大。再增加电压，正半周的电流峰值将减小，可是峰的宽度增加，与此同时，负半周的电流也会增加，正负半周的电流波形趋于一致。该模式的电压窗口比较宽。
五、“对称辉光”模式。如图(e)所示，这时候正、负半周的放电电流基本上对称，放电展现出交流辉光放电的形式。一般来说，这样的模式下获得的羽流长度比较大，可是小于“流光-辉光过渡”模式下的长度。
六、“辉光+丝状”模式。在对称辉光放电模式的基础上再增加电压，光滑的电流曲线上出现了一些随机分布的尖峰，如图(f)所示。仔细分析后发现这些电流尖峰是由于氦气管中放电造成的强烈的紫外线透过石英管促使靠近石英管外壁的大气电离，在管外两个电极间的大气中形成了丝状放电。随着电压的增加，放电电流更大，放电等离子体对气流的影响更大，出口气流更不稳定，因而在这样的模式下羽流也越来越不稳定。
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